在上述方程中，1/rn 有三個因子。1/r2 和1/r3 項在信號源附近更重要，而1/r 項在較大的距離上占主導地位。雖然電磁場是連續的，不過人們一般會根據與源的距離來劃分場的不同區域。上圖顯示了電小天線的一種場分布，事實上，還有其他適用于描述kr 大小的慣用法。
之后，我們將展示如何計算與給定源相隔任意距離的場，不過天線通信的最關鍵區域是與源相距最遠的遠場或輻射區。在這個區域內，場表現為球面波
～exp(-jkr)/r
的形式，之后我們會利用這個事實。
現在我們要將E-field 方程式拆分為兩個項。為簡單起見，我們將1/r 項稱為遠場（FF），將1/r2 和1/r3 項稱為近場（NF）。
如上文所述，我們可以對所有角上的
進行積分，借此計算以瓦特為單位的輻射功率。請注意，只有遠場項對積分有貢獻，這就是對于天線工程師而言，天線具有實際意義的主要原因。點偶極子輻射的總功率為
，
其中Z0 是自由空間的阻抗，c 是光速。最大增益為1.5，它在垂直于偶極矩的平面（例如
中偶極子的xy 平面）中是各向同性。
關于單位的說明：我們根據單位為庫侖*米（Cm）的偶極矩
的傳統定義寫出上方的表達式。天線和工程的文本通常使用安培*米（Am）來指定無窮小電流偶極子。COMSOL Multiphysics 遵循工程慣例。上述兩個定義由時間導數關聯起來，因此在COMSOL 軟件中執行方程時，應該將偶極矩
乘以因子jω來獲得無窮小電流偶極子。
接收器示例：半波長偶極子
我們將理想導體——半波長偶極子用作接收天線。
許多文本探討了無限細的導線，它的阻抗 ≈73Ω，方向性為
。
值得一提的是，這種天線的阻抗與具有半徑的天線存在差異。我們討論的接收天線的長度為0.47 λ，長度與直徑之比為100。利用這些值，我們的模擬得到了 ≈733jΩ 的阻抗，它接近于無限細導線的阻抗值，并且與實驗值吻合良好。令人遺憾的是，對該數字進行比較沒有理論價值，但是這強調了天線設計對數值模擬的需求。